第一章 太阳电池的工作原理和基本特性
1.1 半导体物理基础
1.1.1 半导体的性质
世界上的物体如果以导电的性能来区分，有的容易导电，有的不容易导电。容易导电
的称为导体，如金、银、铜、铝、铅、锡等各种金属；不容易导电的物体称为绝缘体，常见
的有玻璃、橡胶、塑料、石英等等；导电性能介于这两者之间的物体称为半导体，主要有锗、
硅、砷化镓、硫化镉等等。众所周知，原子是由原子核及其周围的电子构成的，一些电子脱
离原子核的束缚，能够自由运动时，称为自由电子。金属之所以容易导电，是因为在金属体
内有大量能够自由运动的电子，在电场的作用下，这些电子有规则地沿着电场的相反方向流
动，形成了电流。自由电子的数量越多，或者它们在电场的作用下有规则流动的平均速度越
高，电流就越大。电子流动运载的是电量，我们把这种运载电量的粒子，称为载流子。在常
温下，绝缘体内仅有极少量的自由电子，因此对外不呈现导电性。半导体内有少量的自由电
子，在一些特定条件下才能导电。
半导体可以是元素，如硅（Si）和锗（Ge），也可以是化合物，如硫化镉（OCLS）和
砷化镓（GaAs），还可以是合金，如GaxAL1-xAs，其中x 为0-1 之间的任意数。许多有机化合
物，如蒽也是半导体。
半导体的电阻率较大（约10-5≤ρ≤107Ω⋅m），而金属的电阻率则很小（约10-8∼10-6Ω⋅m），
绝缘体的电阻率则很大（约ρ≥108Ω⋅m）。半导体的电阻率对温度的反应灵敏，例如锗的温度
从200C 升高到300C，电阻率就要降低一半左右。金属的电阻率随温度的变化则较小，例如
铜的温度每升高1000C，ρ增加40%左右。电阻率受杂质的影响显著。金属中含有少量杂质
时，看不出电阻率有多大的变化，但在半导体里掺入微量的杂质时，却可以引起电阻率很大
的变化，例如在纯硅中掺入百万分之一的硼，硅的电阻率就从2.14×103Ω⋅m 减小到0.004Ω⋅m
左右。金属的电阻率不受光照影响，但是半导体的电阻率在适当的光线照射下可以发生显著
的变化。
1.1.2 半导体物理基础
1.1.2.1 能带结构和导电性
半导体的许多电特性可以用一种简单的模型来解释。硅是四价元素，每个原子的最外
壳层上有4 个电子，在硅晶体中每个原子有4 个相邻原子，并和每一个相邻原子共有两个价
电子，形成稳定的8 电子壳层。
自由空间的电子所能得到的能量值基本上是连续的，但在晶体中的情况就可能截然不
同了，孤立原子中的电子占据非常固定的一组分立的能线，当孤立原子相互靠近，规则整齐
排列的晶体中，由于各原子的核外电子相互作用，本来在孤立原子状态是分离的能级扩展，
根据情况相互重叠，变成如图2.1 所示的带状。电子许可占据的能带叫允许带，允许带与允
许带间不许可电子存在的范围叫禁带。
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图2.1 原子间距和电子能级的关系
在低温时，晶体内的电子占有最低的可能能态。但是晶体的平衡状态并不是电子全都
处在最低允许能级的一种状态。基本物理定理——泡利（Pauli）不相容原理规定，每个允
许能级最多只能被两个自旋方向相反的电子所占据。这意味着，在低温下，晶体的某一能级
以下的所有可能能态都将被两个电子占据，该能级称为费米能级（EF）。随着温度的升高，
一些电子得到超过费米能级的能量，考虑到泡利不相容原理的限制，任一给定能量E 的一个
所允许的电子能态的占有几率可以根据统计规律计算，其结果是由下式给出的费米－狄拉克
分布函数f(E)，即
( ) ( )
KT
E EF e
f E −
+
=
1
1
现在就可用电子能带结构来描述金属、绝缘体和半导体之间的差别。
电导现象是随电子填充允许带的方式不同而不同。被电子完全占据的允许带（称为满
带）上方，隔着很宽的禁带，存在完全空的允许带（称为导带），这时满带的电子即使加电
场也不能移动，所以这种物质便成为绝缘体。允许带不完全占满的情况下，电子在很小的电
场作用下就能移动到离允许带少许上方的另一个能级，成为自由电子，而使电导率变得很大，
这种物质称为导体。所谓半导体，即是天然具有和绝缘体一样的能带结构，但禁带宽度较小
的物质。在这种情况下，满带的电子获得室温的热能，就有可能越过禁带跳到导带成为自由
电子，它们将有助于物质的导电性。参与这种电导现象的满带能级在大多数情况下位于满带
的最高能级，因此可将能带结构简化为图2.2 。另外，因为这个满带的电子处于各原子的
最外层，是参与原子间结合的价电子，所以又把这个满带称为价带。图中省略了导带的上部
和价带的下部。半导体结晶在相邻原子间存在着共用价电子的共价键。如图2.2 所示，一旦
从外部获得能量，共价键被破坏后，电子将从价带跃造到导带，同时在价带中留出电子的一
个空位。这个空位可由价带中邻键上的电子来占据，而这个电子移动所留下的新的空位又可
以由其它电子来填补。这样，我们可以看成是空位在依次地移动，等效于带正电荷的粒子朝
着与电子运动方向相反的方向移动，称它为空穴。在半导体中，空穴和导带中的自由电子一
样成为导电的带电粒子（即载流子）。电子和空穴在外电场作用下，朝相反方向运动，但是
由于电荷符号也相反，因此，作为电流流动方向则相同，对电导率起迭加作用。
图2.2 半导体能带结构和载流子的移动
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1.1.2.2 本征半导体、掺杂半导体
图2.2 所示的能带结构中，当禁带宽度Eg 比较小的情况下，随着温度上升，从价带
跃迁到导带的电子数增多，同时在价带产生同样数目的空穴。这个过程叫电子—空穴对的产
生，把在室温条件下能进行这样成对的产生并具有一定电导率的半导体叫本征半导体，它只
能在极纯的材料情况下得到的。而通常情况下，由于半导体内含有杂质或存在品格缺陷，作
为自由载流子的电子或空穴中任意一方增多，就成为掺杂半导体。存在多余电子的称为n
型半导体，存在多余空穴的称为P 型半导体。
杂质原子可通过两种方式掺入晶体结构：它们可以挤在基质晶体原子间的位置上，这
种情况称它们为间隙杂质；另一种方式是，它们可以替换基质晶体的原子，保持晶体结构中
的有规律的原子排列，这种情况下，它们被称为替位杂质。
周期表中Ⅲ族和V 族原子在硅中充当替位杂质，图2.3 示出一个V 族杂质（如磷）替
换了一个硅原子的部分晶格。四个价电子与周围的硅原子组成共价键，但第五个却处于不同
的情况，它不在共价键内，因此不在价带内，它被束缚于V 族原子，所
图2.3 一个V 族原子替代了一个硅原子的部分硅晶格
以不能穿过晶格自由运动，因此它也不在导带内。可以预期，与束缚在共价键内的自由电子
相比，释放这个多余电子只须较小的能量，比硅的带隙能量1.1eV 小得多。自由电子位于导
带中，因此束缚于V 族原子的多余电子位于低于导带底的能量为E'的地方，如图（格P28
图2.13(a）所示那样。这就在“禁止的”晶隙中安置了一个允许的能级，Ⅲ 族杂质的分析
与此类似。例如，把V 族元素（Sb,As,P）作为杂质掺入单元素半导体硅单晶中时，这
图2.4
（a） V 族替位杂质在禁带中引入的允许能级 （b）Ⅲ族杂质的对应能态
些杂质替代硅原子的位置进入晶格点。它的5 个价电子除与相邻的硅原子形成共价键外，还
多余1 个价电子，与共价键相比，这个剩余价电子极松弛地结合于杂质原子。因此，只要杂
质原子得到很小的能量，就可以释放出电子形成自由电子，而本身变成1 价正离子，但因受
晶格点阵的束缚，它不能运动。这种情况下，形成电子过剩的n 型半导体。这类可以向半导
体提供自由电子的杂质称为施主杂质。其能带结构如图2.5 所示。在n 型半导体中，除存在
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